Résistance des matériaux

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La résistance des matériaux est une branche de la mécanique des milieux continus adaptée aux déformations des structures (machinesgénie mécanique — ou bâtimentsgénie civil).

Lors d'un test de compression sur cette éprouvette de béton, une pression croissante est appliquée verticalement sur l'échantillon pendant que deux appareils mesurent la réaction du cylindre au test
Lors d'un test de compression sur cette éprouvette de béton, une pression croissante est appliquée verticalement sur l'échantillon pendant que deux appareils mesurent la réaction du cylindre au test
A l'issue du test, l'éprouvette s'est rompue. Noter la cassure longitudinale
A l'issue du test, l'éprouvette s'est rompue. Noter la cassure longitudinale


Cette science permet de ramener la loi de comportement global d'une structure (relation entre sollicitations-forces ou couple- et déplacements) à une loi de comportement locale des matériaux (relation entre contraintes et déformations). L'objectif étant le dimensionnement de la structure suivant un critère de résistance ou de déplacement admissible.

Selon l'intensité de la contrainte, il y a d'abord déformation élastique (lorsque la sollicitation disparaît, le matériau reprend sa forme et sa position initiale) puis déformation plastique (lorsque la sollicitation disparaît, une certaine déformation subsiste) et enfin rupture lorsque les limites intrinsèques du matériau sont dépassées.

Sommaire

[modifier] Histoire

Premier cours de Résistance des Matériaux donné par August Wöhler à l'Université de Göttingen en 1842. (sources : voir discussion)

[modifier] Hypothèses de la RDM

Le calcul de RDM est valide dans un domaine limité par les hypothèses suivantes :

La matière est :

  • élastique (pas de plastification),
  • linéaire (pas de non-linéarité),
  • homogène (pas de variation de comportement dans le matériau),
  • isotrope (pas de variation de comportement suivant la direction).

Le problème est :

  • iso-statique (pièce en équilibre cinématique),
  • en petits déplacements (pas de grand déplacement),
  • quasi-statique (pas d'effet dynamique),
  • quasi-isotherme (pas de changement de température).

[modifier] Notion de poutre

L'ingénieur utilise la résistance des matériaux avant tout pour concevoir les éléments de construction et vérifier leur résistance et leur déformation. Quelques rapides calculs peuvent être menés facilement si on se limite à la poutre à plan moyen, c'est-à-dire un objet de grande longueur par rapport à sa section et doté d'un plan de symétrie (plan moyen).

Voir l'article complet sur la notion de poutre en RDM

[modifier] Sollicitations

[modifier] Simples

Type Commentaire Exemple
Traction Allongement longitudinal, on tire de chaque côté Câble de remorquage
Compression Raccourcissement, on appuie de chaque côté noyau d'une tour en absence de vent
Cisaillement Glissement relatif des sections tectonique des plaques
Torsion Rotation par glissement relatif des sections droites arbre de transmission d'un moteur
Flexion simple Fléchissement sans allongement des fibres contenues dans le plan moyen planche de plongeoir
Flexion pure ou circulaire Fléchissement sans effort tranchant dans certaines zones partie de poutre entre deux charges concentrées

[modifier] Base de résolution

Le Principe de Saint-Venant stipule qu'une condition limite (au point M) peut être remplacée par un chargement équivalent sans modifier notablement le problème , si l'on se place suffisamment "loin" de M.

  • remplacement des conditions limites par un chargement,
  • notion d'erreur à "proximité" des conditions limites.

Le Principe de Navier-Bernoulli précise que les sections droites à la fibre moyenne (pour les poutres) ou au plan moyen (pour les plaques et coques) restent planes après déformation.

Le Principe de superposition permet de décomposer toute sollicitation complexe en somme de sollicitations simples. Ce principe est directement lié à l'hypothèse de linéarité.

L'équilibre statique donne la base de la résolution du problème. Il stipule que :

  • La somme des forces extérieures au système est égale au vecteur nul :
\sum {\underline{F_{ext}}} = {\underline{0}}.
  • La somme des moments en un point, ici au point A, est égale au vecteur nul :
\sum {\underline{M_{(A)}}} = {\underline{0}}.

le Théorème de Castigliano définit déplacement du point, lieu d'application d'une force par la dérivée du potentiel élastique par rapport de cette force.

Suivant les domains étudiés, il existe deux types de grandeur (extérieur et intérieur). elles sont différenciées par rapport à la pièce étudiée.

domaine physique point de vue extérieur point de vue intérieur
mécanique efforts contraintes
géométrique déplacements déformations

Les efforts (ou chargement) regroupent les Forces [N] et les moments [Nm]. les déplacement engloblent les translations et les rotations.

[modifier] Contraintes mécaniques

La contrainte normale σ [Pa] est proportionnelle à l’allongement relatif ε [sans unité] par la constante du module de Young E [Pa]:

\displaystyle\underline{\underline{\sigma}} = E . \underline{\underline{\epsilon}}

avec l’allongement relatif ε [sans unité] donné par la relation des longueurs initiale et finale [m]: \epsilon = \frac{l_{finale} - l_{initiale}}{l_{initiale}}

  • Traction / Compression


Cette contrainte est donnée normale à la force de traction. σ [Pa] est égale à la force F [N] divisée par la surface normale S [m2] :

\displaystyle\sigma_{traction} = \frac{F}{S}

  • Flexion


la contrainte de flexion est décrite avec le moment de flexion M_3 [N.m], la flèche x_2 [m] et le moment quadratique I_3 [m^4]

\displaystyle\sigma_{flexion}= \frac{M_3 . x_2}{I_3}

avec le Moment quadratique : I_3 = \int_S { x_2^2}dS

  • Cisaillement


\displaystyle\tau_{moy} = \frac{F_{cisaillement}}{S} = G . \gamma

avec le moment de cisaillement [Pa] : G = \frac{E}{2(1+\upsilon)}

Références théoriques

[modifier] Composées

Type Commentaire Exemple
Flexion et torsion arbre de transmission
Flexion et traction vis
Flexion et compression Flambage
Cisaillement et compression
Cisaillement et traction

La poutre est généralement supposée composée d'un matériau isotrope homogène et chargée dans son plan moyen (pas de torsion donc). Dans ces conditions, la résultante des efforts extérieurs est composée :

  • d'un effort longitudinal de compression ou traction ;
  • d'un effort normal de cisaillement : l'effort tranchant ;
  • d'un moment fléchissant.

On peut encore simplifier en considérant par exemple, une poutre droite, horizontale, de section constante, chargée uniformément et reposant sur deux appuis simples. Si on désigne par p la charge linéaire et par l la longueur de la poutre, la solution du problème tient en quelques formules simples :

  • la réaction d'appui est réduite à deux forces verticales, égales chacune à la moitié de la charge soit pl/2
  • l'effort tranchant varie de +pl/2 à -pl/2 avec une valeur nulle en milieu de travée . On doit vérifier que la contrainte de cisaillement sur appui reste inférieure à la résistance au cisaillement maximum du matériau
  • le moment fléchissant est nul sur appui et maximum en milieu de travée où il vaut pl²/8  On doit vérifier que les contraintes dans la section médiane ne dépassent ni la résistance à la compression, ni la résistance à la traction maximales.

[modifier] Voir aussi

[modifier] Lien externe